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理想气体在温度不变的情况下流动时，称之为等温流动，当管道内气体和管壁间的热交换可以略去不计时，称之为绝热流动。实际上，气体在管内的流动既非等温、又非绝热，而是一种多变过程。
管长大于1000倍管内径的不隔热管道，应按气体在管内进行等温流动计算;隔热管道和长度小于1000倍管内径的不隔热管道，可按绝热流动计算。
在同一管道内，气体按等温或绝热流动计算所得到的流通能力是不同的。绝热流动的能力比等温流动的能力大20%左右，但等温流动计算方法较简单，在工程设计时，如果用等温流动计算绝热流动管道，其结果偏于安全，也是允许的。(SH/T 3035—2007只要求按等温流动进行计算)
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可压缩流体管径的初步确定
众所周知，对于不可压缩流体而言，管道压力降计算是确定管道直径的重要依据;是系统水力学计算的一个重要组成部分。如果管线直径过大，虽然管线压力降减小了，但随着管径增大会导致管道投资成本的增加;但如果管线直径过小，管线压力降较大，需要高扬程的增压设备，这样不仅增加设备投资同时导致整个装置的能耗增加，长期运行成本升高。对于可压缩流体，这一点同样适用。因此，管径的合理、经济选择对于一个化工装置设计相当重要。但如果想要经济、合理的选择管径，管道压力降的计算就是重要的依据。下面介绍一下如何初步确定可压缩流体的管道管径。
可压缩流体管径选择及压力降计算
管道内的流体实际上都是可压缩的，然而，在许多流动中，流体的密度变化很小，几乎可以忽略，我们称为不可压缩流体，当流体流动过程中，流体体积变化过程明显时，将流体视为可压缩流体。流体的可压缩性是指流体受压，体积缩小，密度增大，除去外力后能够恢复原状的性质，可压缩流体实际上是流体的弹性。
在弹性段，一般都选择采用应力速率控制或者负荷控制。塑性较好的材料试样过了弹性段以后，载荷增加不大，而变形增加很快，所以为了防止拉伸速度过快，一般采用应变控制或者横梁位移控制。所以在GB228-2002里面建议了，“在弹性范围和直至上屈服强度，试验机夹头的分离速率应尽可能保持恒定并在规定的应力速率的范围内（材料弹性模量E/（N/mm2）<150000，应力速率控制范围为2—20（N/mm2）·s-1、包头流体管弹性模量E/（N/mm2）≥150000，应力速率控制范围为6—60（N/mm2）·s-1=。若仅测定下屈服强度，在试样平行长度的屈服期间应变速率应在0.00025/s～0.0025/s之间。平行长度内的应变速率应尽可能保持恒定。
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